3、結果和討論

我們分(fen)析了三種不同面(mian)積分(fen)數(shu)的(de)(de)(de)(de)DSPC:DMPC組成的(de)(de)(de)(de)單(dan)(dan)分(fen)子(zi)(zi)膜。我們使(shi)(shi)用純水子(zi)(zi)相(xiang)、10 mN m-1側壓力和DSPC mol%:40、50和60。每個(ge)(ge)單(dan)(dan)層的(de)(de)(de)(de)代表(biao)性顯微照片如(ru)圖3所(suo)(suo)示(shi)。單(dan)(dan)分(fen)子(zi)(zi)膜以12.1幀/秒的(de)(de)(de)(de)速度(du)拍攝100秒，同時域發生布朗運動，單(dan)(dan)分(fen)子(zi)(zi)膜發生漂移，從而能夠對其不同區域進(jin)行成像。使(shi)(shi)用實驗部分(fen)中(zhong)描(miao)述的(de)(de)(de)(de)過程計(ji)算每個(ge)(ge)幀的(de)(de)(de)(de)冷凝面(mian)積分(fen)數(shu)。然后，從平(ping)均值(zhi)中(zhong)獲得f值(zhi)。根據幀面(mian)積a和顯微照片中(zhong)的(de)(de)(de)(de)域數(shu)n，計(ji)算出數(shu)密(mi)度(du)r=n/a。所(suo)(suo)考(kao)慮系(xi)統的(de)(de)(de)(de)f和r值(zhi)如(ru)表(biao)1所(suo)(suo)示(shi)。域半徑分(fen)布由假設為圓形域的(de)(de)(de)(de)域大小（面(mian)積）確(que)定。相(xiang)應的(de)(de)(de)(de)直方(fang)圖如(ru)圖4所(suo)(suo)示(shi)，平(ping)均半徑%R如(ru)表(biao)1所(suo)(suo)示(shi)。

在單分(fen)散模型(xing)中，面積分(fen)數(shu)、數(shu)密度(du)和域半(ban)(ban)徑(jing)不是(shi)獨(du)立的(de)量。由于(yu)f和r的(de)計算比平(ping)均半(ban)(ban)徑(jing)更為(wei)(wei)直(zhi)接(jie)，我們(men)根據這(zhe)些量確(que)定有(you)效半(ban)(ban)徑(jing)為(wei)(wei)Reff=（f/（pr））1/2。注意，由于(yu)Reff等于(yu)半(ban)(ban)徑(jing)分(fen)布二(er)階矩的(de)平(ping)方根，該半(ban)(ban)徑(jing)與平(ping)均域半(ban)(ban)徑(jing)略(lve)有(you)不同（見(jian)表1）。

圖5顯示(shi)了(le)三個實(shi)驗系統(tong)的徑向分布函數。在(zai)所有情況下，g（r）類似于(yu)(yu)液體，顯示(shi)出(chu)明確的第一(yi)(yi)峰（在(zai)rmax處），其表征(zheng)了(le)第一(yi)(yi)配位(wei)殼(ke)層，即(ji)最近(jin)鄰(lin)。此(ci)(ci)外，對于(yu)(yu)f=0.20和f=0.23的系統(tong)，觀察到與第二(er)配位(wei)殼(ke)對應(ying)的標(biao)記的第一(yi)(yi)最小值(zhi)和第二(er)最大(da)值(zhi)。由于(yu)(yu)“強”排斥(chi)作(zuo)用，最近(jin)鄰(lin)距離(li)遠大(da)于(yu)(yu)平均磁(ci)疇直徑。因此(ci)(ci)，硬核斥(chi)力(li)不是(shi)結構(gou)的決定因素(su)，系統(tong)的特征(zheng)長度是(shi)平均幾何(he)距離(li)rm=r 1/2。

圖3:DSPC/DMPC與（a）40、（b）50和（c）60 mol%DSPC的混合單分(fen)子膜。放大區尺(chi)寸為2525 mm2。

表1考慮的(de)單分子膜(mo)的(de)凝聚面積(ji)分數、數密(mi)度(du)、平均半徑和有效(xiao)半徑。誤差由標準(zhun)差確定，但f除(chu)外，f是通過改變閾值(zhi)確定的(de)，如實驗部分所(suo)述(shu)

圖4具有不同凝(ning)聚面積分數(shu)的(de)單分子膜(mo)的(de)域半徑分布。

圖5所分析的(de)三個(ge)系(xi)統(tong)的(de)實(shi)驗徑向分布函數g（r）。誤差條(tiao)小(xiao)于(yu)符(fu)號大小(xiao)。這些線是眼睛的(de)向導(dao)。

為(wei)了計算偶(ou)極斥力sffi ep，我們通(tong)過(guo)改變相(xiang)互(hu)作(zuo)用強度f0將BD g（r）擬(ni)(ni)合(he)到(dao)實驗值(zhi)(zhi)。通(tong)過(guo)匹配第一(yi)個(ge)峰值(zhi)(zhi)的高(gao)度來選擇(ze)最佳擬(ni)(ni)合(he)。由于磁疇尺寸的多分(fen)散性，實驗g（r）通(tong)常(chang)具有較寬的第一(yi)峰值(zhi)(zhi)和(he)較淺的第一(yi)最小值(zhi)(zhi)。因此(ci)，我們使用第一(yi)個(ge)峰值(zhi)(zhi)高(gao)度作(zuo)為(wei)擬(ni)(ni)合(he)標準，而(er)不是擬(ni)(ni)合(he)整個(ge)曲線。

圖6使用偶極密度相(xiang)互作用通過實驗和BD模(mo)擬獲得的(de)徑向分布函數。為了清(qing)晰起見，數據已垂直移動(dong)。

圖6顯示了(le)實驗g（r）與具有(you)全偶(ou)極密(mi)度(du)相互作用的(de)(de)(de)BD模(mo)擬(ni)(ni)的(de)(de)(de)比較，等式(shi)（4）。這(zhe)里，為了(le)方便起(qi)見，通(tong)過平均幾何(he)距離(li)rm來縮放距離(li)r。對于實驗g（r），我(wo)(wo)們(men)從最匹配BD g（r）峰值(zhi)位置(zhi)的(de)(de)(de)90%置(zhi)信區間中選(xuan)擇rm值(zhi)。總(zong)的(de)(de)(de)來說，我(wo)(wo)們(men)觀察到(dao)實驗和模(mo)擬(ni)(ni)之間的(de)(de)(de)顯著一(yi)(yi)致性。模(mo)擬(ni)(ni)結(jie)果(guo)高估了(le)第(di)一(yi)(yi)個最小深度(du)，低估了(le)第(di)一(yi)(yi)個峰值(zhi)寬度(du)。這(zhe)兩種差異可能歸因(yin)于多分散(san)性效應，在我(wo)(wo)們(men)的(de)(de)(de)BD模(mo)擬(ni)(ni)中沒有(you)考(kao)慮到(dao)。

由于實驗g（r）的(de)(de)(de)相(xiang)對(dui)誤差較(jiao)小，以及(ji)BD g（rmax）對(dui)相(xiang)互作(zuo)用強度的(de)(de)(de)靈敏度，由在固定(ding)f處匹配(pei)第一峰值高度組成的(de)(de)(de)擬合過程在f0中通(tong)常具有2%的(de)(de)(de)不(bu)確定(ding)性(xing)(xing)。然而，在確定(ding)f0、Df0的(de)(de)(de)誤差時，需(xu)要(yao)考慮實驗面(mian)積分數(shu)(shu)的(de)(de)(de)不(bu)確定(ding)性(xing)(xing)Df。因此(ci)，我(wo)們(men)(men)分別(bie)用面(mian)積分數(shu)(shu)f±Df對(dui)兩個不(bu)同的(de)(de)(de)系統重復(fu)了擬合過程。根據獲(huo)得的(de)(de)(de)f0值，我(wo)們(men)(men)估計了f、（Df0）Df的(de)(de)(de)不(bu)確定(ding)性(xing)(xing)對(dui)Df0的(de)(de)(de)貢獻，其結(jie)果通(tong)常為15%。作(zuo)為r/rm的(de)(de)(de)函(han)數(shu)(shu)獲(huo)得的(de)(de)(de)BD g（r）與圖6中所示的(de)(de)(de)幾乎不(bu)可區分。

在(zai)模擬(ni)中(zhong)，f0以kBT/Reff為單(dan)位，這是(shi)(shi)因為Reff是(shi)(shi)距離(li)單(dan)位，kBT是(shi)(shi)能(neng)量單(dan)位。因此，在(zai)用物理單(dan)位表示f0時，必須(xu)考慮T和Reff的不確(que)定性。然而(er)，經(jing)過誤差分析，我們發現Df0僅由（Df0）Df的貢獻決定。

確定(ding)f0后，我們計(ji)算偶極斥力為(wei)：

對于所研究的系統，表2中(zhong)(zhong)總(zong)結了sffi ep的值，其中(zhong)(zhong)不確定性是根(gen)據上述Df0確定的。

表2模擬單元和物(wu)理單元中(zhong)的相互作用強度f0，以及分析系統的偶極斥力sffi pe

為了比較使用其他實驗(yan)技術獲得的(de)偶(ou)極(ji)密度，需要(yao)單(dan)層em的(de)相對介電常(chang)數值。在文獻中(zhong)，有不同的(de)方法(fa)來描述(shu)單(dan)層的(de)介電常(chang)數，并且發現了廣泛的(de)值。2,17,25–33

因(yin)此，我們傾向于使(shi)(shi)用s/em量與(yu)其他實驗進行比較。為了(le)在擬(ni)議(yi)方案中獲得該數量，我們使(shi)(shi)用e*e em2/2，因(yin)為ew c ea，這導致s/em=（0.4±0.1）10 12 c m-1，（0.8±0.1）10 12 c m-1和(he)（1.0±0.1）10 12 c m-1分別用于f=0.17、0.21和(he)0.23的單層。

我們(men)測量了(le)兩個(ge)均勻(yun)單(dan)分子(zi)膜中的(de)表面電位DV；一(yi)個(ge)在LE相(xiang)，另一(yi)個(ge)在LC相(xiang)，兩者的(de)DSPC比例與(yu)分析實驗(yan)中相(xiang)同(tong)，如實驗(yan)部分所述。對于純LC相(xiang)位和(he)純LE相(xiang)位，我們(men)分別獲得(de)了(le)DVLC=（555±12）mV和(he)DVLE=（402±8）mV。對于具有相(xiang)同(tong)34和(he)不(bu)同(tong)35亞相(xiang)的(de)單(dan)層(ceng)和(he)雙層(ceng)，這些(xie)值(zhi)與(yu)先前(qian)的(de)結果一(yi)致(zhi)。36

使用平行板電(dian)容器模型，9可(ke)以通過方(fang)程s=D（DV）e0em，27從表(biao)面(mian)電(dian)位差(cha)D（DV）=DVLC-DVLE獲得多(duo)余偶極密度，其中(zhong)假設兩相中(zhong)的相對介電(dian)常數(shu)值相同。從該(gai)模型獲得的偶極斥(chi)力為sc/em=（1.3±0.2）?10 12 C m-1，與使用本文提出的方(fang)法(fa)獲得的結果一(yi)致。

我(wo)們觀(guan)察到，除了(le)f=0.17的(de)(de)(de)(de)(de)單(dan)層外(wai)，偶極(ji)斥力(li)s ffi ep的(de)(de)(de)(de)(de)值無法區(qu)分(fen)(fen)。這可(ke)以歸因(yin)于這樣(yang)一(yi)個(ge)事實(shi)，即這種(zhong)單(dan)分(fen)(fen)子膜具有較(jiao)大的(de)(de)(de)(de)(de)尺寸色散，并呈(cheng)現出與雙峰分(fen)(fen)布兼容的(de)(de)(de)(de)(de)特征。一(yi)般來說，單(dan)峰尺寸多分(fen)(fen)散性影(ying)響g（r）的(de)(de)(de)(de)(de)峰高和寬度(du)，而(er)對于更(geng)復雜(za)的(de)(de)(de)(de)(de)尺寸分(fen)(fen)布，這些影(ying)響是顯著(zhu)的(de)(de)(de)(de)(de)，并最終可(ke)能(neng)導(dao)致(zhi)第一(yi)個(ge)峰的(de)(de)(de)(de)(de)分(fen)(fen)裂。特別(bie)是，對于f=0.17的(de)(de)(de)(de)(de)單(dan)層，這些效應導(dao)致(zhi)了(le)以下事實(shi)：使用(yong)單(dan)分(fen)(fen)散模型(xing)獲(huo)得的(de)(de)(de)(de)(de)擬合(he)g（r）代表的(de)(de)(de)(de)(de)是相互作用(yong)小得多的(de)(de)(de)(de)(de)系統。因(yin)此，擬合(he)過(guo)程導(dao)致(zhi)s ffi ep的(de)(de)(de)(de)(de)值被低估。

3.1、作為確(que)定域間(jian)偶極斥力工具的域徑向分(fen)布：工作曲線

為了(le)獲得一系列面積(ji)分數和相互(hu)作用強度(du)的偶極斥力，我們進行了(le)模擬，并分析了(le)g（rmax）對f和f0的依賴性。

圖7顯示了面(mian)積分數的五個(ge)代表值的g（rmax）作為f0的函數，單位為kBT/Reff。

這些(xie)結果可用(yong)于(yu)在不進行模(mo)擬的情況下(xia)從(cong)實驗中估計(ji)sffi ep。為此，首先(xian)確定f、r和g（r），然(ran)后計(ji)算g（rmax）和Reff，最后使用(yong)圖7獲(huo)得f0。注意(yi)，r的值(zhi)僅用(yong)于(yu)計(ji)算REF，需(xu)要用(yong)物(wu)理單位表示f0。

3.2、點偶極子近似

域(yu)(yu)相(xiang)(xiang)(xiang)互作用的(de)(de)(de)(de)(de)一(yi)(yi)個(ge)(ge)簡(jian)單(dan)近(jin)似是(shi)將(jiang)每個(ge)(ge)域(yu)(yu)視為具有排除體積(ji)的(de)(de)(de)(de)(de)點(dian)偶極子。6,37該方案(an)的(de)(de)(de)(de)(de)優點(dian)是(shi)具有相(xiang)(xiang)(xiang)互作用力的(de)(de)(de)(de)(de)簡(jian)單(dan)解析表達式(shi)，即eqn（7），因此比全偶極密度相(xiang)(xiang)(xiang)互作用更容易實現(xian)。為了(le)評估(gu)該近(jin)似在(zai)(zai)所考慮的(de)(de)(de)(de)(de)面積(ji)分(fen)數范(fan)圍內的(de)(de)(de)(de)(de)有效性，我們系(xi)統地研究(jiu)了(le)點(dian)偶極系(xi)統的(de)(de)(de)(de)(de)結構(gou)特性，并將(jiang)其與相(xiang)(xiang)(xiang)應的(de)(de)(de)(de)(de)偶極密度系(xi)統進(jin)行了(le)比較。圖8顯示了(le)使用相(xiang)(xiang)(xiang)同參數集[f，f0，r]的(de)(de)(de)(de)(de)兩種方案(an)的(de)(de)(de)(de)(de)g（r）。可以(yi)清楚地觀察(cha)到，點(dian)偶極子近(jin)似不能正(zheng)確(que)地表示結構(gou)；在(zai)(zai)所有情(qing)況下(xia)，它(ta)都低估(gu)了(le)配(pei)對相(xiang)(xiang)(xiang)關性。我們發現(xian)，如(ru)果將(jiang)點(dian)偶極子模型(xing)的(de)(de)(de)(de)(de)f0視為有效相(xiang)(xiang)(xiang)互作用強(qiang)度f p0，并調(diao)整以(yi)匹配(pei)偶極密度g（r）的(de)(de)(de)(de)(de)第一(yi)(yi)峰(feng)值高度，則可以(yi)實現(xian)良好的(de)(de)(de)(de)(de)一(yi)(yi)致性。圖9顯示了(le)前一(yi)(yi)節(jie)中分(fen)析的(de)(de)(de)(de)(de)三個(ge)(ge)系(xi)統。

圖7徑向(xiang)分布(bu)函數g（rmax）的最大值作(zuo)為相(xiang)互作(zuo)用強度f0的函數。該關系可用于(yu)從實驗值g（rmax）獲(huo)得(de)偶極斥力(li)sffi pe。誤差條小于(yu)符號大小。這些線是眼睛的向(xiang)導。

圖8使用(yong)偶(ou)極密度和點偶(ou)極相互作用(yong)從BD模(mo)(mo)擬中獲得的(de)徑向分(fen)布函數。對于每個面積分(fen)數，兩種(zhong)模(mo)(mo)型的(de)f0值相同(tong)，如表2所示。為(wei)了清晰起見(jian)，數據已垂直移動。

圖9使用(yong)(yong)偶(ou)極(ji)密(mi)(mi)度和點(dian)偶(ou)極(ji)相互作(zuo)用(yong)(yong)從BD模擬中(zhong)獲(huo)得的(de)徑向分布函(han)數(shu)。選(xuan)擇點(dian)-偶(ou)極(ji)相互作(zuo)用(yong)(yong)強度f p0，使偶(ou)極(ji)密(mi)(mi)度模型的(de)相應g（rmax）與表2中(zhong)的(de)參數(shu)相匹配(pei)。當(dang)f=0.17、0.20和0.23時(shi)，得到的(de)f p0值分別為3.0、6.6和8.2[kBT/Reff]。為了清晰起(qi)見，數(shu)據已垂直移動。

圖10點偶極子近似的有效相互作用強(qiang)(qiang)度f p0與相互作用強(qiang)(qiang)度f0。誤差(cha)條小(xiao)于符號大小(xiao)。

在第一個(ge)峰值(zhi)位置(zhi)和g（r）開(kai)始偏離零(ling)的小區域觀察到輕(qing)微差(cha)異。當系統更加結(jie)構化時，協議會得到改善。特別(bie)是，對于(yu)弱相互(hu)作(zuo)(zuo)用域，差(cha)異開(kai)始明顯。這些偏差(cha)是由于(yu)點(dian)偶極(ji)(ji)力在接觸時趨于(yu)有限值(zhi)，而在偶極(ji)(ji)密度情況下，它會發(fa)散。因此(ci)，硬(ying)盤相互(hu)作(zuo)(zuo)用與點(dian)偶極(ji)(ji)子模型(xing)有關。

正如預期(qi)的(de)(de)那樣，f p0總是大于f0。因此，即使取(qu)得(de)了良好的(de)(de)一(yi)致性，用點(dian)偶極(ji)子模型(xing)擬合(he)實驗(yan)數據(ju)也會導(dao)致偶極(ji)斥力的(de)(de)高(gao)估值。對(dui)于f=0.20，擬合(he)f p0=6.6Reff/（kBT）的(de)(de)單層，將產生偶極(ji)斥力sffi pe?1:610 12C m-1，比(bi)使用全偶極(ji)密度(du)模型(xing)計算的(de)(de)值大45%（見表2）。

由于(yu)點偶極(ji)(ji)子(zi)模(mo)(mo)型的簡單性，值(zhi)得尋找兩個模(mo)(mo)型之間(jian)的對應關系。為此，我(wo)們確定了一組(zu)f0在三個不同面積分數下的有效相互作用(yong)(yong)強度f p0。對于(yu)感興趣(qu)的參(can)數范(fan)圍，可以(yi)在圖10中看到(dao)f p0和(he)f0之間(jian)的關系。該(gai)圖有助于(yu)選擇(ze)適當的f p0，以(yi)便通過僅基于(yu)更(geng)簡單的點偶極(ji)(ji)子(zi)模(mo)(mo)型進行模(mo)(mo)擬來(lai)計(ji)算單層的結構特性。或者，如果實驗對相關函數由點偶極(ji)(ji)子(zi)近似建模(mo)(mo)，則sffi ep的值(zhi)可以(yi)使用(yong)(yong)根據該(gai)圖估計(ji)的相應f0計(ji)算。

4、結論

在本研究(jiu)中(zhong)(zhong)，使用(yong)(yong)布朗動力(li)學模(mo)擬(ni)(ni)從(cong)實驗徑向(xiang)分(fen)(fen)布函數(shu)(shu)計算混合單(dan)(dan)層中(zhong)(zhong)的(de)域間偶(ou)極斥(chi)力(li)。將磁(ci)疇建(jian)模(mo)為具有恒定偶(ou)極密(mi)度的(de)單(dan)(dan)分(fen)(fen)散盤，并通(tong)過蒙(meng)特(te)卡洛積分(fen)(fen)獲得(de)其(qi)配(pei)對(dui)相互作(zuo)(zuo)用(yong)(yong)。我們發現實驗和(he)模(mo)擬(ni)(ni)對(dui)于單(dan)(dan)分(fen)(fen)子膜的(de)結構(gou)有很(hen)好的(de)一致性，其(qi)中(zhong)(zhong)sffi-pe被用(yong)(yong)作(zuo)(zuo)擬(ni)(ni)合參數(shu)(shu)。分(fen)(fen)析了具有三種不(bu)同冷(leng)凝(ning)面積分(fen)(fen)數(shu)(shu)的(de)混合單(dan)(dan)分(fen)(fen)子膜。

除f=0.17的實驗外，sffi ep的值無(wu)法區分(fen)。這一發現與以下事實一致：所研究的單分(fen)子(zi)膜位于(yu)凝(ning)聚面積分(fen)數區域(yu)，其中杠桿規(gui)則(ze)有效，5，因此預(yu)計s不依賴(lai)于(yu)f。

此外，獲得的(de)偶極斥力與(yu)使用平行板電容器(qi)模型獲得的(de)偶極斥力具有相(xiang)同的(de)數量級。

從(cong)f=0.17的實(shi)驗中獲(huo)得的偶極斥(chi)力值較低。這(zhe)可以歸因于這(zhe)樣一個事實(shi)，即該(gai)單(dan)(dan)層(ceng)具有廣泛(fan)的非(fei)單(dan)(dan)峰尺(chi)寸(cun)分(fen)布(bu)，其影(ying)響(xiang)在(zai)模擬中未被考慮。這(zhe)里，為(wei)了簡(jian)單(dan)(dan)起見(jian)，我們將(jiang)域建(jian)模為(wei)單(dan)(dan)分(fen)散(san)盤，而實(shi)驗單(dan)(dan)分(fen)子膜顯示了大(da)小分(fen)布(bu)。眾所周知，由(you)于對(dui)不(bu)同粒徑進行平均(jun)，該(gai)假設導致(zhi)配對(dui)相關函數“軟化”。38預計這(zhe)些影(ying)響(xiang)是相關的，尤其是當尺(chi)寸(cun)分(fen)布(bu)呈現復雜結構或具有較大(da)差異時。在(zai)我們的方案中包含多分(fen)散(san)性(xing)是可行的，并留(liu)作將(jiang)來的工作。

我(wo)們系統地研(yan)究了(le)g（rmax）與相互作用強度和(he)面積分數的關系。結(jie)果總結(jie)在(zai)圖7中(zhong)，可以(yi)用作工作曲(qu)線(xian)，直接從實(shi)驗數據估(gu)計sffi pe，而無需對研(yan)究的參(can)數范圍進(jin)行任何模(mo)擬(ni)。

我(wo)們(men)還研(yan)究了點偶(ou)(ou)極(ji)(ji)子(zi)(zi)模(mo)型(xing)(xing)，以探討其作為(wei)偶(ou)(ou)極(ji)(ji)密(mi)度(du)(du)模(mo)型(xing)(xing)近似值的(de)(de)有效性。通過分(fen)析徑向(xiang)分(fen)布函數，我(wo)們(men)發現(xian)點偶(ou)(ou)極(ji)(ji)子(zi)(zi)模(mo)型(xing)(xing)嚴重低(di)估(gu)了結構(gou)(gou)。然而，如果(guo)將點偶(ou)(ou)極(ji)(ji)子(zi)(zi)強(qiang)度(du)(du)視為(wei)擬合(he)參數，即有效相互作用強(qiang)度(du)(du)，則(ze)可(ke)以實現(xian)良好的(de)(de)一致(zhi)性。對于不同的(de)(de)面積分(fen)數，我(wo)們(men)確(que)定了f0的(de)(de)廣(guang)泛范圍內的(de)(de)f p0。模(mo)型(xing)(xing)之間的(de)(de)這(zhe)種(zhong)關系允許使用更(geng)簡單的(de)(de)點偶(ou)(ou)極(ji)(ji)模(mo)型(xing)(xing)來計算具有已知(zhi)偶(ou)(ou)極(ji)(ji)斥(chi)力的(de)(de)單層的(de)(de)結構(gou)(gou)，并從實驗g（r）中獲得偶(ou)(ou)極(ji)(ji)斥(chi)力。

我們得(de)出結論，從實驗對相(xiang)關函數(shu)估(gu)計sffi ep的擬(ni)議程序是(shi)傳統方(fang)法的替代方(fang)法，其優點是(shi)只需要單層顯微照片(pian)。

所(suo)提出的(de)(de)方(fang)法(fa)不僅可(ke)(ke)(ke)用(yong)(yong)于二元脂(zhi)質單(dan)分(fen)(fen)(fen)子(zi)膜(mo)(mo)(mo)，還(huan)可(ke)(ke)(ke)用(yong)(yong)于單(dan)組分(fen)(fen)(fen)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子(zi)膜(mo)(mo)(mo)和(he)更復(fu)雜的(de)(de)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子(zi)膜(mo)(mo)(mo)（例(li)如(ru)從(cong)分(fen)(fen)(fen)離膜(mo)(mo)(mo)制(zhi)備的(de)(de)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子(zi)膜(mo)(mo)(mo)，即(ji)與(yu)細胞膜(mo)(mo)(mo)的(de)(de)所(suo)有(you)原(yuan)始(shi)組分(fen)(fen)(fen)一起制(zhi)備的(de)(de)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子(zi)膜(mo)(mo)(mo)），還(huan)可(ke)(ke)(ke)用(yong)(yong)于雙分(fen)(fen)(fen)子(zi)層，當域僅存在(zai)于一個半分(fen)(fen)(fen)子(zi)層中(zhong)且半分(fen)(fen)(fen)子(zi)層未(wei)偶(ou)(ou)聯(lian)或松散偶(ou)(ou)聯(lian)時(shi)(shi)，假設可(ke)(ke)(ke)以獲得(de)時(shi)(shi)間平均的(de)(de)徑向分(fen)(fen)(fen)布(bu)，并且主要的(de)(de)相互作用(yong)(yong)對應于偶(ou)(ou)極排斥產生的(de)(de)相互作用(yong)(yong)。其他功能形式也可(ke)(ke)(ke)以以與(yu)此處所(suo)示類似的(de)(de)方(fang)式進(jin)行探索。

致謝

作者感謝CONICET和SeCyT UNC的財政支持。ERF感謝S.Ceppi的富(fu)有(you)成果(guo)的討論。